1 |
module thermcell_m |
2 |
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3 |
IMPLICIT NONE |
4 |
|
5 |
contains |
6 |
|
7 |
SUBROUTINE thermcell(ngrid, nlay, ptimestep, pplay, pplev, pphi, pu, pv, pt, & |
8 |
po, pduadj, pdvadj, pdtadj, pdoadj, fm0, entr0, r_aspect, l_mix, w2di, & |
9 |
tho) |
10 |
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11 |
! Calcul du transport vertical dans la couche limite en pr\'esence |
12 |
! de "thermiques" explicitement repr\'esent\'es. R\'ecriture \`a partir |
13 |
! d'un listing papier \`a Habas, le 14/02/00. Le thermique est |
14 |
! suppos\'e homog\`ene et dissip\'e par m\'elange avec son |
15 |
! environnement. La longueur "l_mix" contr\^ole l'efficacit\'e du |
16 |
! m\'elange. Le calcul du transport des diff\'erentes esp\`eces se fait |
17 |
! en prenant en compte : |
18 |
! 1. un flux de masse montant |
19 |
! 2. un flux de masse descendant |
20 |
! 3. un entra\^inement |
21 |
! 4. un d\'etra\^inement |
22 |
|
23 |
USE dimphy, ONLY : klev, klon |
24 |
USE suphec_m, ONLY : rd, rg, rkappa |
25 |
|
26 |
! arguments: |
27 |
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28 |
INTEGER ngrid, nlay, w2di |
29 |
real tho |
30 |
real ptimestep, l_mix, r_aspect |
31 |
REAL, intent(in):: pt(ngrid, nlay) |
32 |
real pdtadj(ngrid, nlay) |
33 |
REAL, intent(in):: pu(ngrid, nlay) |
34 |
real pduadj(ngrid, nlay) |
35 |
REAL, intent(in):: pv(ngrid, nlay) |
36 |
real pdvadj(ngrid, nlay) |
37 |
REAL po(ngrid, nlay), pdoadj(ngrid, nlay) |
38 |
REAL, intent(in):: pplay(ngrid, nlay) |
39 |
real, intent(in):: pplev(ngrid, nlay+1) |
40 |
real, intent(in):: pphi(ngrid, nlay) |
41 |
|
42 |
integer idetr |
43 |
save idetr |
44 |
data idetr/3/ |
45 |
|
46 |
! local: |
47 |
|
48 |
INTEGER ig, k, l, lmaxa(klon), lmix(klon) |
49 |
! CR: on remplace lmax(klon, klev+1) |
50 |
INTEGER lmax(klon), lmin(klon), lentr(klon) |
51 |
real linter(klon) |
52 |
real zmix(klon), fracazmix(klon) |
53 |
|
54 |
real zmax(klon), zw, zw2(klon, klev+1), ztva(klon, klev) |
55 |
|
56 |
real zlev(klon, klev+1) |
57 |
REAL zh(klon, klev), zdhadj(klon, klev) |
58 |
REAL ztv(klon, klev) |
59 |
real zu(klon, klev), zv(klon, klev), zo(klon, klev) |
60 |
real zva(klon, klev) |
61 |
real zua(klon, klev) |
62 |
real zoa(klon, klev) |
63 |
|
64 |
real zha(klon, klev) |
65 |
real wa_moy(klon, klev+1) |
66 |
real fraca(klon, klev+1) |
67 |
real fracc(klon, klev+1) |
68 |
real zf, zf2 |
69 |
real thetath2(klon, klev), wth2(klon, klev) |
70 |
common/comtherm/thetath2, wth2 |
71 |
|
72 |
real rho(klon, klev), rhobarz(klon, klev+1), masse(klon, klev) |
73 |
real zpspsk(klon, klev) |
74 |
|
75 |
real wmax(klon), wmaxa(klon) |
76 |
real fracd(klon, klev+1) |
77 |
real xxx(klon, klev+1) |
78 |
real larg_cons(klon, klev+1) |
79 |
real larg_detr(klon, klev+1) |
80 |
real fm0(klon, klev+1), entr0(klon, klev), detr(klon, klev) |
81 |
real fm(klon, klev+1), entr(klon, klev) |
82 |
real fmc(klon, klev+1) |
83 |
|
84 |
!CR:nouvelles variables |
85 |
real f_star(klon, klev+1), entr_star(klon, klev) |
86 |
real entr_star_tot(klon), entr_star2(klon) |
87 |
real f(klon) |
88 |
real zlevinter(klon) |
89 |
|
90 |
EXTERNAL SCOPY |
91 |
|
92 |
!----------------------------------------------------------------------- |
93 |
|
94 |
! initialisation: |
95 |
|
96 |
IF(ngrid.NE.klon) THEN |
97 |
PRINT * |
98 |
PRINT *, 'STOP dans convadj' |
99 |
PRINT *, 'ngrid =', ngrid |
100 |
PRINT *, 'klon =', klon |
101 |
ENDIF |
102 |
|
103 |
! incrementation eventuelle de tendances precedentes: |
104 |
|
105 |
print *, '0 OK convect8' |
106 |
|
107 |
DO l=1, nlay |
108 |
DO ig=1, ngrid |
109 |
zpspsk(ig, l)=(pplay(ig, l)/pplev(ig, 1))**RKAPPA |
110 |
zh(ig, l)=pt(ig, l)/zpspsk(ig, l) |
111 |
zu(ig, l)=pu(ig, l) |
112 |
zv(ig, l)=pv(ig, l) |
113 |
zo(ig, l)=po(ig, l) |
114 |
ztv(ig, l)=zh(ig, l)*(1.+0.61*zo(ig, l)) |
115 |
end DO |
116 |
end DO |
117 |
|
118 |
print *, '1 OK convect8' |
119 |
|
120 |
! See notes, "thermcell.txt" |
121 |
! Calcul des altitudes des couches |
122 |
|
123 |
do l=2, nlay |
124 |
do ig=1, ngrid |
125 |
zlev(ig, l)=0.5*(pphi(ig, l)+pphi(ig, l-1))/RG |
126 |
enddo |
127 |
enddo |
128 |
do ig=1, ngrid |
129 |
zlev(ig, 1)=0. |
130 |
zlev(ig, nlay+1)=(2.*pphi(ig, klev)-pphi(ig, klev-1))/RG |
131 |
enddo |
132 |
|
133 |
! Calcul des densites |
134 |
|
135 |
do l=1, nlay |
136 |
do ig=1, ngrid |
137 |
rho(ig, l)=pplay(ig, l)/(zpspsk(ig, l)*RD*zh(ig, l)) |
138 |
enddo |
139 |
enddo |
140 |
|
141 |
do l=2, nlay |
142 |
do ig=1, ngrid |
143 |
rhobarz(ig, l)=0.5*(rho(ig, l)+rho(ig, l-1)) |
144 |
enddo |
145 |
enddo |
146 |
|
147 |
! Calcul de w2, quarre de w a partir de la cape |
148 |
! a partir de w2, on calcule wa, vitesse de l'ascendance |
149 |
|
150 |
! ATTENTION: Dans cette version, pour cause d'economie de memoire, |
151 |
! w2 est stoke dans wa |
152 |
|
153 |
! ATTENTION: dans convect8, on n'utilise le calcule des wa |
154 |
! independants par couches que pour calculer l'entrainement |
155 |
! a la base et la hauteur max de l'ascendance. |
156 |
|
157 |
! Indicages: |
158 |
! l'ascendance provenant du niveau k traverse l'interface l avec |
159 |
! une vitesse wa(k, l). |
160 |
! See notes, "thermcell.txt". |
161 |
|
162 |
!CR: ponderation entrainement des couches instables |
163 |
!def des entr_star tels que entr=f*entr_star |
164 |
do l=1, klev |
165 |
do ig=1, ngrid |
166 |
entr_star(ig, l)=0. |
167 |
enddo |
168 |
enddo |
169 |
! determination de la longueur de la couche d entrainement |
170 |
do ig=1, ngrid |
171 |
lentr(ig)=1 |
172 |
enddo |
173 |
|
174 |
!on ne considere que les premieres couches instables |
175 |
do k=nlay-2, 1, -1 |
176 |
do ig=1, ngrid |
177 |
if (ztv(ig, k).gt.ztv(ig, k+1).and. & |
178 |
ztv(ig, k+1).le.ztv(ig, k+2)) then |
179 |
lentr(ig)=k |
180 |
endif |
181 |
enddo |
182 |
enddo |
183 |
|
184 |
! determination du lmin: couche d ou provient le thermique |
185 |
do ig=1, ngrid |
186 |
lmin(ig)=1 |
187 |
enddo |
188 |
do ig=1, ngrid |
189 |
do l=nlay, 2, -1 |
190 |
if (ztv(ig, l-1).gt.ztv(ig, l)) then |
191 |
lmin(ig)=l-1 |
192 |
endif |
193 |
enddo |
194 |
enddo |
195 |
|
196 |
! definition de l'entrainement des couches |
197 |
do l=1, klev-1 |
198 |
do ig=1, ngrid |
199 |
if (ztv(ig, l).gt.ztv(ig, l+1).and. & |
200 |
l.ge.lmin(ig).and.l.le.lentr(ig)) then |
201 |
entr_star(ig, l)=(ztv(ig, l)-ztv(ig, l+1))* & |
202 |
(zlev(ig, l+1)-zlev(ig, l)) |
203 |
endif |
204 |
enddo |
205 |
enddo |
206 |
! pas de thermique si couches 1->5 stables |
207 |
do ig=1, ngrid |
208 |
if (lmin(ig).gt.5) then |
209 |
do l=1, klev |
210 |
entr_star(ig, l)=0. |
211 |
enddo |
212 |
endif |
213 |
enddo |
214 |
! calcul de l entrainement total |
215 |
do ig=1, ngrid |
216 |
entr_star_tot(ig)=0. |
217 |
enddo |
218 |
do ig=1, ngrid |
219 |
do k=1, klev |
220 |
entr_star_tot(ig)=entr_star_tot(ig)+entr_star(ig, k) |
221 |
enddo |
222 |
enddo |
223 |
|
224 |
print *, 'fin calcul entr_star' |
225 |
do k=1, klev |
226 |
do ig=1, ngrid |
227 |
ztva(ig, k)=ztv(ig, k) |
228 |
enddo |
229 |
enddo |
230 |
|
231 |
do k=1, klev+1 |
232 |
do ig=1, ngrid |
233 |
zw2(ig, k)=0. |
234 |
fmc(ig, k)=0. |
235 |
|
236 |
f_star(ig, k)=0. |
237 |
|
238 |
larg_cons(ig, k)=0. |
239 |
larg_detr(ig, k)=0. |
240 |
wa_moy(ig, k)=0. |
241 |
enddo |
242 |
enddo |
243 |
|
244 |
do ig=1, ngrid |
245 |
linter(ig)=1. |
246 |
lmaxa(ig)=1 |
247 |
lmix(ig)=1 |
248 |
wmaxa(ig)=0. |
249 |
enddo |
250 |
|
251 |
do l=1, nlay-2 |
252 |
do ig=1, ngrid |
253 |
if (ztv(ig, l).gt.ztv(ig, l+1) & |
254 |
.and.entr_star(ig, l).gt.1.e-10 & |
255 |
.and.zw2(ig, l).lt.1e-10) then |
256 |
f_star(ig, l+1)=entr_star(ig, l) |
257 |
!test:calcul de dteta |
258 |
zw2(ig, l+1)=2.*RG*(ztv(ig, l)-ztv(ig, l+1))/ztv(ig, l+1) & |
259 |
*(zlev(ig, l+1)-zlev(ig, l)) & |
260 |
*0.4*pphi(ig, l)/(pphi(ig, l+1)-pphi(ig, l)) |
261 |
larg_detr(ig, l)=0. |
262 |
else if ((zw2(ig, l).ge.1e-10).and. & |
263 |
(f_star(ig, l)+entr_star(ig, l).gt.1.e-10)) then |
264 |
f_star(ig, l+1)=f_star(ig, l)+entr_star(ig, l) |
265 |
ztva(ig, l)=(f_star(ig, l)*ztva(ig, l-1)+entr_star(ig, l) & |
266 |
*ztv(ig, l))/f_star(ig, l+1) |
267 |
zw2(ig, l+1)=zw2(ig, l)*(f_star(ig, l)/f_star(ig, l+1))**2+ & |
268 |
2.*RG*(ztva(ig, l)-ztv(ig, l))/ztv(ig, l) & |
269 |
*(zlev(ig, l+1)-zlev(ig, l)) |
270 |
endif |
271 |
! determination de zmax continu par interpolation lineaire |
272 |
if (zw2(ig, l+1).lt.0.) then |
273 |
if (abs(zw2(ig, l+1)-zw2(ig, l)).lt.1e-10) then |
274 |
print *, 'pb linter' |
275 |
endif |
276 |
linter(ig)=(l*(zw2(ig, l+1)-zw2(ig, l)) & |
277 |
-zw2(ig, l))/(zw2(ig, l+1)-zw2(ig, l)) |
278 |
zw2(ig, l+1)=0. |
279 |
lmaxa(ig)=l |
280 |
else |
281 |
if (zw2(ig, l+1).lt.0.) then |
282 |
print *, 'pb1 zw2<0' |
283 |
endif |
284 |
wa_moy(ig, l+1)=sqrt(zw2(ig, l+1)) |
285 |
endif |
286 |
if (wa_moy(ig, l+1).gt.wmaxa(ig)) then |
287 |
! lmix est le niveau de la couche ou w (wa_moy) est maximum |
288 |
lmix(ig)=l+1 |
289 |
wmaxa(ig)=wa_moy(ig, l+1) |
290 |
endif |
291 |
enddo |
292 |
enddo |
293 |
print *, 'fin calcul zw2' |
294 |
|
295 |
! Calcul de la couche correspondant a la hauteur du thermique |
296 |
do ig=1, ngrid |
297 |
lmax(ig)=lentr(ig) |
298 |
enddo |
299 |
do ig=1, ngrid |
300 |
do l=nlay, lentr(ig)+1, -1 |
301 |
if (zw2(ig, l).le.1.e-10) then |
302 |
lmax(ig)=l-1 |
303 |
endif |
304 |
enddo |
305 |
enddo |
306 |
! pas de thermique si couches 1->5 stables |
307 |
do ig=1, ngrid |
308 |
if (lmin(ig).gt.5) then |
309 |
lmax(ig)=1 |
310 |
lmin(ig)=1 |
311 |
endif |
312 |
enddo |
313 |
|
314 |
! Determination de zw2 max |
315 |
do ig=1, ngrid |
316 |
wmax(ig)=0. |
317 |
enddo |
318 |
|
319 |
do l=1, nlay |
320 |
do ig=1, ngrid |
321 |
if (l.le.lmax(ig)) then |
322 |
if (zw2(ig, l).lt.0.)then |
323 |
print *, 'pb2 zw2<0' |
324 |
endif |
325 |
zw2(ig, l)=sqrt(zw2(ig, l)) |
326 |
wmax(ig)=max(wmax(ig), zw2(ig, l)) |
327 |
else |
328 |
zw2(ig, l)=0. |
329 |
endif |
330 |
enddo |
331 |
enddo |
332 |
|
333 |
! Longueur caracteristique correspondant a la hauteur des thermiques. |
334 |
do ig=1, ngrid |
335 |
zmax(ig)=0. |
336 |
zlevinter(ig)=zlev(ig, 1) |
337 |
enddo |
338 |
do ig=1, ngrid |
339 |
! calcul de zlevinter |
340 |
zlevinter(ig)=(zlev(ig, lmax(ig)+1)-zlev(ig, lmax(ig)))* & |
341 |
linter(ig)+zlev(ig, lmax(ig))-lmax(ig)*(zlev(ig, lmax(ig)+1) & |
342 |
-zlev(ig, lmax(ig))) |
343 |
zmax(ig)=max(zmax(ig), zlevinter(ig)-zlev(ig, lmin(ig))) |
344 |
enddo |
345 |
|
346 |
print *, 'avant fermeture' |
347 |
! Fermeture, determination de f |
348 |
do ig=1, ngrid |
349 |
entr_star2(ig)=0. |
350 |
enddo |
351 |
do ig=1, ngrid |
352 |
if (entr_star_tot(ig).LT.1.e-10) then |
353 |
f(ig)=0. |
354 |
else |
355 |
do k=lmin(ig), lentr(ig) |
356 |
entr_star2(ig)=entr_star2(ig)+entr_star(ig, k)**2 & |
357 |
/(rho(ig, k)*(zlev(ig, k+1)-zlev(ig, k))) |
358 |
enddo |
359 |
! Nouvelle fermeture |
360 |
f(ig)=wmax(ig)/(max(500., zmax(ig))*r_aspect & |
361 |
*entr_star2(ig))*entr_star_tot(ig) |
362 |
endif |
363 |
enddo |
364 |
print *, 'apres fermeture' |
365 |
|
366 |
! Calcul de l'entrainement |
367 |
do k=1, klev |
368 |
do ig=1, ngrid |
369 |
entr(ig, k)=f(ig)*entr_star(ig, k) |
370 |
enddo |
371 |
enddo |
372 |
! Calcul des flux |
373 |
do ig=1, ngrid |
374 |
do l=1, lmax(ig)-1 |
375 |
fmc(ig, l+1)=fmc(ig, l)+entr(ig, l) |
376 |
enddo |
377 |
enddo |
378 |
|
379 |
! determination de l'indice du debut de la mixed layer ou w decroit |
380 |
|
381 |
! calcul de la largeur de chaque ascendance dans le cas conservatif. |
382 |
! dans ce cas simple, on suppose que la largeur de l'ascendance provenant |
383 |
! d'une couche est \'egale \`a la hauteur de la couche alimentante. |
384 |
! La vitesse maximale dans l'ascendance est aussi prise comme estimation |
385 |
! de la vitesse d'entrainement horizontal dans la couche alimentante. |
386 |
|
387 |
do l=2, nlay |
388 |
do ig=1, ngrid |
389 |
if (l.le.lmaxa(ig)) then |
390 |
zw=max(wa_moy(ig, l), 1.e-10) |
391 |
larg_cons(ig, l)=zmax(ig)*r_aspect & |
392 |
*fmc(ig, l)/(rhobarz(ig, l)*zw) |
393 |
endif |
394 |
enddo |
395 |
enddo |
396 |
|
397 |
do l=2, nlay |
398 |
do ig=1, ngrid |
399 |
if (l.le.lmaxa(ig)) then |
400 |
if ((l_mix*zlev(ig, l)).lt.0.)then |
401 |
print *, 'pb l_mix*zlev<0' |
402 |
endif |
403 |
larg_detr(ig, l)=sqrt(l_mix*zlev(ig, l)) |
404 |
endif |
405 |
enddo |
406 |
enddo |
407 |
|
408 |
! calcul de la fraction de la maille concern\'ee par l'ascendance en tenant |
409 |
! compte de l'epluchage du thermique. |
410 |
|
411 |
!CR def de zmix continu (profil parabolique des vitesses) |
412 |
do ig=1, ngrid |
413 |
if (lmix(ig).gt.1.) then |
414 |
if (((zw2(ig, lmix(ig)-1)-zw2(ig, lmix(ig))) & |
415 |
*((zlev(ig, lmix(ig)))-(zlev(ig, lmix(ig)+1))) & |
416 |
-(zw2(ig, lmix(ig))-zw2(ig, lmix(ig)+1)) & |
417 |
*((zlev(ig, lmix(ig)-1))-(zlev(ig, lmix(ig))))).gt.1e-10) & |
418 |
then |
419 |
|
420 |
zmix(ig)=((zw2(ig, lmix(ig)-1)-zw2(ig, lmix(ig))) & |
421 |
*((zlev(ig, lmix(ig)))**2-(zlev(ig, lmix(ig)+1))**2) & |
422 |
-(zw2(ig, lmix(ig))-zw2(ig, lmix(ig)+1)) & |
423 |
*((zlev(ig, lmix(ig)-1))**2-(zlev(ig, lmix(ig)))**2)) & |
424 |
/(2.*((zw2(ig, lmix(ig)-1)-zw2(ig, lmix(ig))) & |
425 |
*((zlev(ig, lmix(ig)))-(zlev(ig, lmix(ig)+1))) & |
426 |
-(zw2(ig, lmix(ig))-zw2(ig, lmix(ig)+1)) & |
427 |
*((zlev(ig, lmix(ig)-1))-(zlev(ig, lmix(ig)))))) |
428 |
else |
429 |
zmix(ig)=zlev(ig, lmix(ig)) |
430 |
print *, 'pb zmix' |
431 |
endif |
432 |
else |
433 |
zmix(ig)=0. |
434 |
endif |
435 |
|
436 |
if ((zmax(ig)-zmix(ig)).lt.0.) then |
437 |
zmix(ig)=0.99*zmax(ig) |
438 |
endif |
439 |
enddo |
440 |
|
441 |
! calcul du nouveau lmix correspondant |
442 |
do ig=1, ngrid |
443 |
do l=1, klev |
444 |
if (zmix(ig).ge.zlev(ig, l).and. & |
445 |
zmix(ig).lt.zlev(ig, l+1)) then |
446 |
lmix(ig)=l |
447 |
endif |
448 |
enddo |
449 |
enddo |
450 |
|
451 |
do l=2, nlay |
452 |
do ig=1, ngrid |
453 |
if(larg_cons(ig, l).gt.1.) then |
454 |
fraca(ig, l)=(larg_cons(ig, l)-larg_detr(ig, l)) & |
455 |
/(r_aspect*zmax(ig)) |
456 |
fraca(ig, l)=max(fraca(ig, l), 0.) |
457 |
fraca(ig, l)=min(fraca(ig, l), 0.5) |
458 |
fracd(ig, l)=1.-fraca(ig, l) |
459 |
fracc(ig, l)=larg_cons(ig, l)/(r_aspect*zmax(ig)) |
460 |
else |
461 |
fraca(ig, l)=0. |
462 |
fracc(ig, l)=0. |
463 |
fracd(ig, l)=1. |
464 |
endif |
465 |
enddo |
466 |
enddo |
467 |
!CR: calcul de fracazmix |
468 |
do ig=1, ngrid |
469 |
fracazmix(ig)=(fraca(ig, lmix(ig)+1)-fraca(ig, lmix(ig)))/ & |
470 |
(zlev(ig, lmix(ig)+1)-zlev(ig, lmix(ig)))*zmix(ig) & |
471 |
+fraca(ig, lmix(ig))-zlev(ig, lmix(ig))*(fraca(ig, lmix(ig)+1) & |
472 |
-fraca(ig, lmix(ig)))/(zlev(ig, lmix(ig)+1)-zlev(ig, lmix(ig))) |
473 |
enddo |
474 |
|
475 |
do l=2, nlay |
476 |
do ig=1, ngrid |
477 |
if(larg_cons(ig, l).gt.1.) then |
478 |
if (l.gt.lmix(ig)) then |
479 |
if (zmax(ig)-zmix(ig).lt.1.e-10) then |
480 |
xxx(ig, l)=(lmaxa(ig)+1.-l)/(lmaxa(ig)+1.-lmix(ig)) |
481 |
else |
482 |
xxx(ig, l)=(zmax(ig)-zlev(ig, l))/(zmax(ig)-zmix(ig)) |
483 |
endif |
484 |
if (idetr.eq.0) then |
485 |
fraca(ig, l)=fracazmix(ig) |
486 |
else if (idetr.eq.1) then |
487 |
fraca(ig, l)=fracazmix(ig)*xxx(ig, l) |
488 |
else if (idetr.eq.2) then |
489 |
fraca(ig, l)=fracazmix(ig)*(1.-(1.-xxx(ig, l))**2) |
490 |
else |
491 |
fraca(ig, l)=fracazmix(ig)*xxx(ig, l)**2 |
492 |
endif |
493 |
fraca(ig, l)=max(fraca(ig, l), 0.) |
494 |
fraca(ig, l)=min(fraca(ig, l), 0.5) |
495 |
fracd(ig, l)=1.-fraca(ig, l) |
496 |
fracc(ig, l)=larg_cons(ig, l)/(r_aspect*zmax(ig)) |
497 |
endif |
498 |
endif |
499 |
enddo |
500 |
enddo |
501 |
|
502 |
print *, 'fin calcul fraca' |
503 |
|
504 |
! Calcul de fracd, wd |
505 |
! somme wa - wd = 0 |
506 |
|
507 |
do ig=1, ngrid |
508 |
fm(ig, 1)=0. |
509 |
fm(ig, nlay+1)=0. |
510 |
enddo |
511 |
|
512 |
do l=2, nlay |
513 |
do ig=1, ngrid |
514 |
fm(ig, l)=fraca(ig, l)*wa_moy(ig, l)*rhobarz(ig, l) |
515 |
if (entr(ig, l-1).lt.1e-10.and.fm(ig, l).gt.fm(ig, l-1) & |
516 |
.and.l.gt.lmix(ig)) then |
517 |
fm(ig, l)=fm(ig, l-1) |
518 |
endif |
519 |
enddo |
520 |
do ig=1, ngrid |
521 |
if(fracd(ig, l).lt.0.1) then |
522 |
stop'fracd trop petit' |
523 |
endif |
524 |
enddo |
525 |
enddo |
526 |
|
527 |
do l=1, nlay |
528 |
do ig=1, ngrid |
529 |
masse(ig, l)=(pplev(ig, l)-pplev(ig, l+1))/RG |
530 |
enddo |
531 |
enddo |
532 |
|
533 |
print *, '12 OK convect8' |
534 |
|
535 |
! calcul du transport vertical |
536 |
|
537 |
!CR:redefinition du entr |
538 |
do l=1, nlay |
539 |
do ig=1, ngrid |
540 |
detr(ig, l)=fm(ig, l)+entr(ig, l)-fm(ig, l+1) |
541 |
if (detr(ig, l).lt.0.) then |
542 |
entr(ig, l)=entr(ig, l)-detr(ig, l) |
543 |
detr(ig, l)=0. |
544 |
endif |
545 |
enddo |
546 |
enddo |
547 |
|
548 |
if (w2di.eq.1) then |
549 |
fm0=fm0+ptimestep*(fm-fm0)/tho |
550 |
entr0=entr0+ptimestep*(entr-entr0)/tho |
551 |
else |
552 |
fm0=fm |
553 |
entr0=entr |
554 |
endif |
555 |
|
556 |
if (1.eq.1) then |
557 |
call dqthermcell(ngrid, nlay, ptimestep, fm0, entr0, masse & |
558 |
, zh, zdhadj, zha) |
559 |
call dqthermcell(ngrid, nlay, ptimestep, fm0, entr0, masse & |
560 |
, zo, pdoadj, zoa) |
561 |
else |
562 |
call dqthermcell2(ngrid, nlay, ptimestep, fm0, entr0, masse, fraca & |
563 |
, zh, zdhadj, zha) |
564 |
call dqthermcell2(ngrid, nlay, ptimestep, fm0, entr0, masse, fraca & |
565 |
, zo, pdoadj, zoa) |
566 |
endif |
567 |
|
568 |
if (1.eq.0) then |
569 |
call dvthermcell2(ngrid, nlay, ptimestep, fm0, entr0, masse & |
570 |
, fraca, zmax & |
571 |
, zu, zv, pduadj, pdvadj, zua, zva) |
572 |
else |
573 |
call dqthermcell(ngrid, nlay, ptimestep, fm0, entr0, masse & |
574 |
, zu, pduadj, zua) |
575 |
call dqthermcell(ngrid, nlay, ptimestep, fm0, entr0, masse & |
576 |
, zv, pdvadj, zva) |
577 |
endif |
578 |
|
579 |
do l=1, nlay |
580 |
do ig=1, ngrid |
581 |
zf=0.5*(fracc(ig, l)+fracc(ig, l+1)) |
582 |
zf2=zf/(1.-zf) |
583 |
thetath2(ig, l)=zf2*(zha(ig, l)-zh(ig, l))**2 |
584 |
wth2(ig, l)=zf2*(0.5*(wa_moy(ig, l)+wa_moy(ig, l+1)))**2 |
585 |
enddo |
586 |
enddo |
587 |
|
588 |
do l=1, nlay |
589 |
do ig=1, ngrid |
590 |
pdtadj(ig, l)=zdhadj(ig, l)*zpspsk(ig, l) |
591 |
enddo |
592 |
enddo |
593 |
|
594 |
end SUBROUTINE thermcell |
595 |
|
596 |
end module thermcell_m |